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瞬态激励下圆盘轴向电磁能量的流动规律

朱贤阳 汪文秉 任朗

朱贤阳, 汪文秉, 任朗. 瞬态激励下圆盘轴向电磁能量的流动规律[J]. 电子与信息学报, 1994, 16(3): 244-251.
引用本文: 朱贤阳, 汪文秉, 任朗. 瞬态激励下圆盘轴向电磁能量的流动规律[J]. 电子与信息学报, 1994, 16(3): 244-251.
Zhu Xianyang, Wang Wenbing, Ren Lang . ELECTROMAGNETIC ENERGY FLOW PATTERN ON THE AXIS OF A CIRCULAR DISK BY TRANSIENT EXCITATION[J]. Journal of Electronics & Information Technology, 1994, 16(3): 244-251.
Citation: Zhu Xianyang, Wang Wenbing, Ren Lang . ELECTROMAGNETIC ENERGY FLOW PATTERN ON THE AXIS OF A CIRCULAR DISK BY TRANSIENT EXCITATION[J]. Journal of Electronics & Information Technology, 1994, 16(3): 244-251.

瞬态激励下圆盘轴向电磁能量的流动规律

ELECTROMAGNETIC ENERGY FLOW PATTERN ON THE AXIS OF A CIRCULAR DISK BY TRANSIENT EXCITATION

  • 摘要: 本文给出了在瞬态均匀电流分布激励下,圆盘轴线上能量衰减的精确解。当激励波形选为矩形脉冲,且 a/c 时,在靠近源的区域内存在一个能量上升阶段,在达到最大值之后能量开始慢衰减,到无穷远处时即成为球面波衰减;无衰减区域是不存在的;能量上升阶段的范围决定于天线的尺寸以及脉冲的宽度。文中还给出了单频信号激励下,轴线附近的功率流线管。单频解表明:在靠近源的区域内存在一振荡区域,其幅度呈上升趋势,与Silver在1949年得出的结论不同。最后对时域能最上升段进行了解释,并对电磁导弹的一些问题进行了讨论。
  • Brittingham J N. J. Appl. Phys., 1983, 54(3): 1179-1189.[2]Ziolkowski R W. J. Math. Phys., 1985, 16(4): 861-863.[3]Ziolkowski R W, Besieris I M, Shaarawi A W. Proc[J].IEEE.1991, 79(10):1371-1378[4]Wu T T. J. Appl. Phys., 1985, 57(7): 2370-2373.[5]Wu T T, et al. J. Appl. Phys., 1987, 62(10): 4036-4040.[6]Wu T T, et al. IEEE Trans. on AP, 1989, AP-37(1): 39-44.[7]Wen Geyi, Roan Chenli, Lin Weigan. J. Appl[J].Phys.1991, 70(1):1-3[8]阮成礼,万长华.科学通报,1991,6(10): 783-785.[9]Shen Haoming, Wu T T. J. Appl. Phys., 1989, 66(9): 4025-4033.[10]粱昌洪,王刚.电磁导弹的慢衰减特性及激励波形研究.1991年全国微波会议论文集.陕西三原:1991, 438-449.[11]Silver S. Microwave antenna theory and design. MIT Rad. Lab. Set. Vol. 12. McGraw-Hill, 1949, Chapter 6.[12]泽尔 E V,邱文杰译,口径天线与绕射理论.IEE电磁波丛书第十分册.成都:成都电讯工程学院出版社, 1987,第五章.
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出版历程
  • 收稿日期:  1992-07-15
  • 修回日期:  1993-03-10
  • 刊出日期:  1994-05-19

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